\documentclass[uebung]{../../../lecture} \title{Analysis 3: Übungsblatt 11} \author{Leon Burgard, Christian Merten} \newcommand{\tageq}{\stepcounter{equation}\tag{\theequation}} \usepackage[]{mathrsfs} \begin{document} \punkte \begin{aufgabe}[] Es ist $M - p \coloneqq \{ x - p \mid x \in M\} $ ebenfalls $C^{1}$ Mannigfaltigkeit mit $T_{0}(M-p) = T_{p}M$. Es kann also durch Übergang zu $M-p$ o.E. $p = 0$ angenommen werden. Es existiert also eine Umgebung $\Omega$ von $0$, ein $U \subseteq \R^{n}$ und ein $g \in C^{1}(U, \R^{m-n})$ mit $M \cap \Omega = \pi(\text{graph }g)$. Durch Umnummerierung der Koordinaten sei o.E. $\pi = \text{id}$ und durch Verschiebung von $U$ o.E. $0 = (0, g(0))$. Setze nun $\varphi\colon U \to \R^{m}$ mit $\varphi(y) \coloneqq (y, g(y))$ $\forall y \in U$. Dann ist $\varphi$ nach Beweis von Satz 5.2 (Implikation (ii) nach (iii)) eine Karte, also $\varphi \in C^{1}(U, \R^{m})$ mit $\varphi(U) = M \cap \Omega$. Da $\Omega$ Umgebung von $0$, ex. ein $s > 0$, s.d. $B_s(0) \subseteq \Omega$. Sei nun $r < s$ und $y \in \varphi^{-1}(M \cap B_r(0))$. Dann ist $|\varphi(y)| \le r$. Also \[ |y| = |(y,0)| \le |(y, g(y))| = |\varphi(y)| \le r \tageq \label{eq:1} .\] Damit folgt \begin{salign*} \sup \{ \text{dist}(x, T_0M) \colon x \in M \cap B_r(0) \} &= \sup \{ \text{dist}(\varphi(y), T_0 M) \colon y \in \varphi^{-1}(M \cap B_r(0))\} \\ &= \sup \left\{ \inf \{ | \varphi(y) - D \varphi(0) z| \colon z \in \R^{n}\} \colon y \in \varphi^{-1}(M \cap B_r(0)) \right\} \\ &\stackrel{\text{Taylor}}{=} \sup \{ \inf \{ | D\varphi(0)y + o(|y|) - D\varphi(0)z | \colon z \in \R^{n}\} y \in \varphi^{-1}(M \cap B_r(0))\} \\ &\le \sup \{ \inf \{ |D\varphi(0)(y - z)| + |o(|y|)| \colon z \in \R^{n}\} y \in \varphi ^{-1}(M \cap B_r(0))\} \\ &= \sup \{ |o(|y|)| \colon y \in \varphi^{-1}(M \cap B_r(0)) \} \\ &\stackrel{\text{(\ref{eq:1})}}{\le } \sup \{ |o(|y|)| \colon y \in B_r(0) \subseteq \R^{n}\} \\ &= o(r) .\end{salign*} Das zeigt die Behauptung. \end{aufgabe} \begin{aufgabe} \begin{enumerate}[a)] \item Sei $ p \in M$ mit $p = (x, g(x))$ für ein $x \in U$. Analog zu A1 ist eine Karte von $M$ gegeben als $\varphi\colon U \to M$ mit $\varphi(x) := \varphi(x, g(x))$ $\forall x \in U$. Dann ist $T_pM = \text{im}D\varphi(x)$. Im folgenden bezeichne $E_n \in \R^{n \times n}$ die Einheitsmatrix. Dann gilt für $x \in U$: \[ D \varphi(x) = \begin{pmatrix} E_n \\ \nabla g(x)^{t} \end{pmatrix} \in \R^{m \times n} .\] Damit folgt \[ T_pM = \text{im}D\varphi(x) = \left\{ \begin{pmatrix} a \\ \nabla g(x)^{t} a \end{pmatrix} \colon a \in \R^{n} \right\} .\] Betrachte nun \[ V\coloneqq \left\{ \begin{pmatrix} - \nabla g(x) \\ 1 \end{pmatrix} t \colon t \in \R \right\} .\] Es ist für $t \in \R$ und $a \in \R^{n}$: \[ \begin{pmatrix} - \nabla g(x) \\ 1 \end{pmatrix} t \cdot \begin{pmatrix} a \\ \nabla g(x) \cdot a \end{pmatrix} = t ( - \nabla g(x) \cdot a + \nabla g(x) \cdot a) = 0 .\] Also ist $V \subseteq T_pM^{\perp} = N_pM$. Da außerdem $\text{dim } V = 1 = \text{dim } N_{p}M$ folgt $V = N_pM$. \item Beh.: Für $v \in \R^{n}$ gilt $\text{det}(E_n + vv^{t}) = 1 + |v|^2$. \begin{proof} Ergänze $v$ zu einer OB mit $u_2, \ldots, u_n \in \R^{n}$. Es gilt \[ (E_n + vv^{t})v = E_n v + v |v|^2 = (1 + |v|^2)v .\] Weiter gilt für $k \in \{2, \ldots, n\} $: \[ (E_n + vv^{t})u_k = u_k + v \underbrace{v^{t}u_k}_{=0} = u_k ,\] da $v \perp u_k$. Also sind $v, u_2, \ldots, u_n$ Eigenvektoren von $E_n + v v^{t}$. Damit ist $\text{det}(E_n + v v^{t}) $ das Produkt der Eigenwerte, also \[ \text{det}(E_n + v v^{t}) = (1+|v|^2) 1^{n-1} = 1 + |v|^2 \tageq \label{eq:2} .\] \end{proof} Es gilt für $x \in U$: \[ D^{t}\varphi(x) D\varphi(x) \stackrel{\text{(a)}}{=} \begin{pmatrix} E_n & \nabla g(x) \end{pmatrix} \begin{pmatrix} E_n \\ \nabla g(x)^{t} \end{pmatrix} = E_n + \nabla g(x) \nabla g(x)^{t} .\] Es ist bereits $(U, \varphi)$ vollständiges System von Karten für $M$. Damit folgt \begin{salign*} \int_{M}^{} f \d{\mathscr{H}^{n}} &\stackrel{\text{Def.}}{=} \int_{U}^{} (f \circ \varphi) \sqrt{\text{det}(D^{t}\varphi(x)D\varphi(x)) } \d{x} \\ &\stackrel{\text{(\ref{eq:2})}}{=} \int_{U}^{} f(x, g(x)) \sqrt{1 + |\nabla g(x)|^2} \d{x} .\end{salign*} \item Es gilt für $x \in U$: \[ \nabla g(x) = -6x .\] Damit folgt \[ (F \cdot \nu)(x, g(x)) = \begin{pmatrix} x_1 \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix} \cdot \begin{pmatrix} - \nabla g(x) \\ 1 \end{pmatrix} \frac{1}{\sqrt{1 + |\nabla g(x)|^2} } = \frac{6 x_1^2}{\sqrt{1 + |\nabla g(x)|^2} } .\] Es ist $U$ beschränkt und $\sup_{x \in U} x_1^2 = 1 < \infty$, also $x_1^2 \in L^{1}(U)$. Also Transformationssatz mit Polarkoordinaten anwendbar. Außerdem sind $r^2$ und $\cos^2\varphi$ stetig, also R.-integrierbar mit Hauptsatz und Integrale stimmen auf kompakten Intervallen überein. Damit folgt \begin{salign*} \int_{M}^{} F \cdot \nu \d{\mathscr{H}^2} &= \int_{U}^{} (F \cdot \nu)(x, g(x)) \sqrt{1 + |\nabla g(x)|^2} \d{x} \\ &= \int_{U}^{} 6 x_1^2 \d{x} \\ &\stackrel{\text{Polarkoord}}{=} 6 \int_{(0,1)}^{} \d{r} \int_{0}^{2\pi} r^2 \cos^2 \varphi \d{\varphi} \\ &\stackrel{\mathscr{L}^{n}(\{0, 1\})=0}{=} 6 \int_{0}^{1} r^2 \d{r} \int_{0}^{2\pi} \cos^2\varphi \d{\varphi} \\ &= 2 \frac{1}{2}\int_{0}^{2\pi} (\cos^2\varphi + \sin^2\varphi) \d{\varphi} \\ &= 2\pi .\end{salign*} \end{enumerate} \end{aufgabe} \begin{aufgabe} \begin{enumerate}[a)] \item Sei $\Omega = B_1(0) \subseteq \R^{m}$ offen. Dann ist $\partial \Omega = S^{m-1} \in C^{1}$ (letzter Zettel). Dann ist $\nu = \text{id} \in C^{0}(\Omega, S^{m-1})$ die äußere Normale, da für $x \in S^{m-1}$ und $t>0$: \[ |x + t\nu(x)| = |x + tx| = \sqrt{\sum_{i=1}^{n} (x_i (1+t))^2} = (1+t) |x| = 1+t > 1 .\] Also $x + t\nu(x) \not\in S^{m-1}$. Da die äußere Normale eindeutig ist, folgt $\text{id}$ ist die äußere Normale von $S^{m-1}$. \item Da $\Omega$ beschränkt, also auch $\partial \Omega$ und da $\partial \Omega$ abgeschlossen, nach Heine Borel kompakt und da $|x \cdot \nu(x)|$ stetig, ex. ein $S > 0$, s.d. $|x \cdot \nu(x)| \le S$ $\forall x \in \partial \Omega$. Da Da $\partial \Omega$ beschränkt, folgt $\mathscr{H}^{m-1}(\partial \Omega) < \infty$, insbesondere $x \cdot \nu \in L^{1}(\partial \Omega)$. Es ist $x \in C^{\infty}(\R^{m}, \R^{m})$ und \[ \text{div }x = \sum_{i=1}^{m} \partial_i x_i = \sum_{i=1}^{m} 1 = m .\] Es gilt nun \begin{salign*} m \mathscr{L}^{m}(\Omega) &= \int_{\Omega}^{} m \d{x} \\ &= \int_{\Omega}^{} \text{div }x \d{x} \\ &\stackrel{\text{Gauß}}{=} \int_{\partial \Omega}^{} x \cdot \nu(x) \d{\mathscr{H}^{m-1}} .\end{salign*} Setze nun $\Omega \coloneqq B_1(0) = B \setminus \partial \Omega$. Es ist $\mathscr{L}^{m}(\partial \Omega) = 0$, also folgt $\mathscr{L}^{m}(B) = \mathscr{L}^{m}(\Omega)$. Nun ist $\Omega$ offen und beschränkt mit $\partial \Omega = S^{m-1} \in C^{1}$. Mit (a) und (b) folgt nun \begin{salign*} \mathscr{H}^{m-1}(S^{m-1}) &= \int_{S^{m-1}}^{} \d{\mathscr{H}^{m-1}} \\ &= \int_{S^{m-1}}^{} |x|^2 \d{\mathscr{H}^{m-1}} \\ &\stackrel{\text{(a)}}{=} \int_{S^{m-1}}^{} x \cdot \nu(x) \d{\mathscr{H}^{m-1}} \\ &\stackrel{\text{(b)}}{=} m \mathscr{L}^{m}(\Omega) \\ &= m \mathscr{L}^{m}(B) .\end{salign*} \item Es ist $S^2$ beschränkt und $x_1^{4}$ auf $S^2$ beschränkt, also $x_1^{4} \in L^{1}(S^2)$. Damit folgt mit der selben Argumentation wie in 2c im letzten Schritt: \begin{salign*} \int_{S^2}^{} x_1^{4} \d{\mathscr{H}^2} &= \int_{S^2}^{} \begin{pmatrix} x_1^{3} \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix} \cdot \begin{pmatrix} x_1 \\ x_2 \\ x_3 \end{pmatrix} \d{\mathscr{H}^2} \\ &\stackrel{\text{(a)}}{=} \int_{S^2}^{} \begin{pmatrix} x_1^{3} \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix} \cdot \nu(x)\d{\mathscr{H}^2} \\ &\stackrel{\text{Gauß}}{=} \int_{B_1(0)}^{} \text{div } \begin{pmatrix} x_1^{3} \\ 0 \\ 0 \end{pmatrix} \d{x} \\ &= \int_{B_1(0)}^{} 3x_1^2 \d{x} \\ &= 3 \int_{0}^{1} \d{r} \int_{0}^{2\pi} r^2 \cos^2\varphi \d{\varphi} \\ &= \pi .\end{salign*} \end{enumerate} \end{aufgabe} \begin{aufgabe} Da $\varphi, \psi \in C^{2}(\Omega) \cap C^{1}(\overline{\Omega})$. Damit sind $\nabla \varphi, \nabla \psi \in C^{1}(\Omega, \R^{n}) \cap C^{1}(\overline{\Omega},\R^{n})$. Da $\nabla \varphi, \nu$ und $\nabla \psi$ stetig und $\Omega$, also inbesondere $\partial \Omega$ beschränkt, ist $\nabla \varphi \cdot \nu, \nabla \psi \cdot \nu, \varphi \nabla \psi \cdot \nu, \psi \nabla \varphi \cdot \nu \in L^{1}(\partial \Omega)$. \begin{enumerate}[a)] \item Es gilt direkt \[ \int_{\Omega}^{} \Delta \varphi \d{x} = \int_{\Omega}^{} \text{div}(\nabla \varphi) \d{x} \quad \stackrel{\text{Gauß}}{=} \quad \int_{\partial \Omega}^{} \nabla \varphi \cdot \nu \d{\mathscr{H}^{n-1}} = \int_{\partial \Omega}^{} \partial_{\nu} \varphi \d{\mathscr{H}^{n-1}} .\] \item Es gilt für $i \in \{1, \ldots, n\} $: \begin{salign*} \partial_i \varphi (\partial_i \psi) = (\partial_i \psi)(\partial_i \varphi) + \varphi \partial_i \partial_i \psi = (\nabla \psi)_i (\nabla \varphi)_i + \varphi \partial_i (\nabla \psi)_i .\end{salign*} Damit folgt \begin{salign*} \text{div}(\varphi(\nabla \psi)) = \sum_{i=1}^{n} \partial_i \varphi(\partial_i \psi) = \nabla \varphi \cdot \nabla \psi + \varphi \Delta \psi .\end{salign*} Die Aussage folgt nun ganz analog zu (a) mit Satz von Gauß. \item Es gilt \begin{salign*} \text{div}(\varphi \nabla \psi - \psi \nabla \varphi) &= \text{div}(\varphi \nabla \psi) - \text{div}(\psi \nabla \varphi) \\ &\stackrel{\text{(b)}}{=} \varphi \Delta \psi + \nabla \varphi \cdot \nabla \psi - \psi \Delta \varphi - \nabla \varphi \cdot \nabla \psi \\ &= \varphi \Delta \psi - \psi \Delta \varphi .\end{salign*} Die Aussage folgt nun ganz analog zu (a) mit Satz von Gauß. \end{enumerate} \end{aufgabe} \end{document}